Page 91 - 79

Загальні теореми динаміки

n  
*
Враховуючи, що  F  R – головний вектор діючої сис-
i
i1
n 
теми сил,  M p   MF  * p – головний момент даної системи
i
i1
сил відносно миттєвої осі обертання тіла, матимемо
 
' * *
d A R d  r  M  d , (3.103)
p
o
Елементарна робота зовнішніх сил, прикладених
до вільного твердого тіла, дорівнює сумі роботи,
що виконується головним вектором прикладної
системи сил на елементарному поступальному
переміщенні тіла разом з полюсом, і роботи, що
виконується головним моментом даної системи
відносно миттєвої осі обертання на елементар-
ному обертальному переміщенні тіла навколо
полюса.

§ 14.3 Кінетична енергія матеріальної
точки
і механічної системи
Енергія – це фізична величина, яка характеризує здат-
ність системи виконати роботу при зміні свого стану. Так, на-
гріте тіло при своєму охолодженні може виконати певну ро-
боту. Кажуть, що нагріте тіло має теплову енергію. При поді-
лі атомів або ядер також виконується робота. Отже, атом і яд-
ро також володіють енергією, яку відповідно називають атом-
ною і ядерною. Так, при поділі ядер 1 г урану вивільнюється
10
близько 8,310 Дж енергії, що рівноцінно енергії, яка виділя-
ється при спалюванні 3000 кг кам’яного вугілля.
Енергія, зумовлена рухом матеріального об’єкта, назива-
ється кінетичною. Для точки маси ,m що рухається з швидкі-

стю V згідно з викладеним, кінетична енергія дорівнює
1  2
m V .
2

53