Page 296 - 79

Деякі спеціальні питання динаміки

c  a 2  0 (д)
2 2
матимемо
H
0
B  , B   ,
1
2
c 2
тобто:
H
q  , q   sin t , (ж)
0
1
2
c
2
а це означає, що вимушені коливання першого тіла повністю
погашені.
Оскільки парціальна частота приєднаного віброгасника
c
k  2 , то, підставивши її у вираз (д), отримаємо
2
a
2
2
k 2    0  k   .
2 2
Отримана формула дає змогу більш чітко сформулювати
умову підбору параметрів віброгасника:
для погашення коливань основної маси необхідно,
щоб парціальна частота k віброгасника дорів-
2
нювала частоті збурюючої сили.
Якщо в даному режимі коливань обчислити динамічну
складову сил пружності пружини віброгасника, то отримаємо,
що
F  c   cq q  q   H sin   Ht sin  t   ,
2 2 2 2 1
тобто, сила в кожний момент часу t дорівнює збурюючій силі
і протилежна їй за напрямом.
В практичних застосуваннях амортизаторів необхідно
враховувати ту обставину, що вибір параметрів віброгасника,
що задовольняє умову (д), може бути обмежений конструкти-
вними умовами. Наприклад, якщо взяти дуже м’яку пружину,
то згідно з (ж) амплітуда коливань віброгасника H c 2  буде
великою і може перейти межу допустимих переміщень. Тому
мінімальні значення c і a лімітизуються значенням амплі-
2
2
туди H збурюючої сили. При цьому необхідно пам’ятати, що

289