Page 15 - 79

Теоретична механіка. Динаміка

 n 
j
R   F j   F  ; 0
i
i 1 (3.8)
  n  
M * 0  F j   M 0  F i j  . 0
i 1
Треба зазначити, що поділ сил на зовнішні і внутрішні
має відносний характер. Одна і та ж сила для однієї системи є
внутрішньою, а для іншої зовнішньою, що продемонстровано
на рис. 2.

Рис. 2

Для системи (рис. 2 а), яка складається з блока 1 і двох

вантажів 2 і 3, зовнішніми силами є реакція R підшипника О
   0
і сили ваги окремих тіл m 1 , g m 2 , g m 3  g . Натяги ниток АВ і
СД є внутрішніми силами (вони не вказані на цьому рисунку).

Для системи (рис. 2 б) двох вантажів натяг T AB нитки
AB стає зовнішньою силою. Для тіла 3 (рис. 2 в) зовнішньою

силою є натяг T CD нитки CD .
Отже, як бачимо, вказана класифікація сил на зовнішні і
внутрішні є відносною. Проте при розв’язанні задач динаміки
її необхідно чітко проводити, бо тільки внутрішні сили задо-
вольняють умову (3.8).
Рух механічної системи залежить не тільки від її маси і сил, що ді-

15