Page 71 - 68

Статика твердого тіла

Рис. 52

*
*
M  R * h  ; 0 M  R * h  . 0
E 1 E 2
*
*
Звідки M  , 0 R  , 0 тобто розглянута система сил за-
E
довольняє необхідну і достатню умову рівноваги.
Тепер розглянемо плоску систему сил, яка задовольняє
умови (1.53).Визначимо її головний вектор і головний момент.
Для цього систему сил зведемо до центра Е, в якому отримає-



мо силу Q і пару сил з моментом М, причому Q  R * ,
*
M  M (рис. 53). В площині дії сил вибираємо три довільні
E
точки А, В, С і складаємо суми моментів відносно цих точок.
Ці суми згідно з рівняннями (1.53) повинні дорівнювати
нулеві.

Рис. 53

71