Page 64 - 68

Теоретична механіка

Рис. 49

В рівностях (а) і (в) справа знаходиться геометрична су-
  
*
*
ма однієї і тієї ж системи сил, отже R  R  R * .
1 2
Головний вектор системи сил не залежить від
центра зведення, тобто є інваріантом.
 Якщо порівняти рівності (б) і (г), то (враховуючи, що

 i  r ) можна стверджувати, що головний момент системи
i
сил взагалі залежить від центра зведення. Встановимо цю за-
лежність. Враховуючи (див. рис. 49, а), що
     
r    r    r  r ,
i i i i
отримаємо
 n   n    n   n  
*
M 02    i  F i     rr i F i    Fr i i    Fr i .
 i 1  i 1  i 1  i 1
Оскільки (див. рівність б)
n   
*
 r  F  M ,
01
i
i
i 1
n    n   
*
  Fr i  r   F i  r  R ,
 i 1  i 1
то кінцево отримуємо формулу, яка відображає залежність го-
ловного моменту системи від центра зведення
64