Page 59 - 68

Статика твердого тіла
  
протилежний напряму сили Q . Візьмемо сили  ,R R ' , які

'
становлять пару, чисельно рівними силі Q R  R  Q , тоді

плече цієї пари братимемо рівним d  OC  M R. Дві сили Q

'
і R , які прикладені в точці О, взаємно зрівноважуються і їх

можна виключити, в результаті чого залишиться одна сила R ,
прикладена в точці С (рис. 44). Отже, в цьому випадку систе-
ма сил зводиться до однієї сили, тобто до рівнодійної, геомет-
рично рівної головному вектору системи. Точка прикладання
рівнодійної (точка С) зміщена від центра зведення системи
(точки О) на відрізок ОС, який визначається за формулою
M
d  OC  , (а)
R
де M – момент пари сил, отриманий при зведенні системи
сил до центра О (рис. 42); R – отримана рівнодійна. Оскільки




*
M  M * , R  R , то відношення (а) можна записати у вигляді
O
M *
OC  O , (1.45)
R *

Рис. 42 Рис. 43 Рис. 44

б). Головний вектор і головний момент не є взаємно пе-


рпендикулярними R *  M * .
O
В цьому випадку відносно центра зведення О (рис. 45)
   
*
*
маємо силу Q  R і пару сил з моментом M  M . До того ж
O
вектор моменту пари утворює деякий кут     2 з векто-

ром сили Q . Це найбільш загальний випадок зведення довіль-
ної системи сил до заданого центра.

59