Page 57 - 68

Статика твердого тіла

Рис. 41

Тобто, систему сил, розміщених довільно в просторі,
завжди можна звести до однієї сили, яка дорівнює її головно-
му вектору і прикладена в точці зведення, і до пари сил, мо-
мент якої геометрично дорівнює головному моменту системи
відносно точки зведення
      
 ,F F , ..., F  Q  R * ; M  M *  . (1.43)
1 2 n O
§ 21 Окремі випадки зведення довільної системи сил


  Зводячи довільну просторову системи сил
 ,F 1 F 2 , ..., F n  до заданого центра, можемо зустрітись з одним
з чотирьох випадків.
1. Головний вектор і головний момент заданої системи
сил відповідно дорівнюють нулеві
 
*
R  ; 0 M * O  . 0 (1.44)
В цьому випадку згідно з еквівалентністю (1.43) маємо
    
 ,F F , ..., F  Q 0 ; M  0 ,
1 2 n
тобто,   
 ,F F , ..., F  0,
1 2 n
дія заданої системи сил на тверде тіло еквівалентна нулеві, а
це означає, що вона є зрівноваженою. Отже, рівності (1.44) є
векторними умовами зрівноваження довільної системи сил,
які формулюються так:

57