Page 54 - 68

Теоретична механіка

Рис. 37
   
 
Оскільки сили F і F задовольняють умові F   F , то
ці сили утворюють пару сил, дію якої на тверде тіло можна

зобразити моментом M (рис. 37, в). Згідно з попереднім, мо-

мент пари сил M геометрично дорівнює моменту однієї сили

пари (наприклад, F ) відносно точки прикладання іншої сили
пари, тобто
  
M  M  F . (б)
O
Отже,

при паралельному переносі сили ( F ) в довільну точ-

ку отримуємо силу ( F ), геометрично рівну заданій
силі, і пару сил , момент якої геометрично дорівнює
моменту заданої сили відносно точки переносу.
Зауважимо, що в літературі точку O , куди переноситься
сила, часто називають точкою зведення, а пару сил, яка при
цьому утворюється, називають приєднаною парою. Якщо точ-
ка зведення буде знаходитись на лінії дії сили, то момент при-
єднаної пари буде дорівнювати нулеві, отже, пари сил факти-
чно не буде, тоді ми отримаємо тільки одну силу, тобто ще раз
переконуємось, що сила – це ковзний вектор.

54