Page 158 - 68

Теоретична механіка
   
математично позначається ,i k , j  const . За такої умови  як
функція часу буде описувати відносний рух точки, тобто рів-
няння
 
    t   
k , j . i  const
описує відносний рух точки. Відносна швидкість і пришвид-
шення визначаються як відповідні похідні за часом від радіу-

са-вектора 


 d  d 
2
V  ; a  . (б)
r
r
dt   k , j . i   const dt 2   k , j . i   const
3. Рух рухомої системи координат (носія) відносно не-
рухомої системи координат називається переносним рухом.
Швидкість і пришвидшення точки носія, з якою в даний мо-
мент співпадає точка K , називається переносними.
Переносна швидкість і переносне пришвидшення позна-
 
чається відповідно V і a (індекс “e ” від французького слова
e
e
entrainer – переносити). В нашому випадку точка K , яка здій-
снює складний рух, в даний момент часу співпадає з точкою
B носія (рис. 107), отже швидкість і пришвидшення точки B
для точки K будуть переносними, тобто:
   
V  V B ; a  a B . (в)
e
e
Як приклад, розглянемо переміщення пасажира в рухо-
мому поїзді. Як було сказано вище, пасажир здійснює склад-
ний рух – рухається разом з поїздом і переміщається відносно
поїзда (вагона). То згідно зі сформульованими визначеннями
рух пасажира відносно поверхні Землі (в даному прикладі Зе-
млю вважаємо нерухомою) буде абсолютним рухом. Швид-
кість і пришвидшення пасажира відносно поверхні Землі є аб-
солютними. Переміщення пасажира відносно поїзда (вагона) є
відносним рухом. Швидкість і пришвидшення пасажира від-
носно вагона є відносними. Для встановлення відносного руху
пасажира і його характеристик необхідно, щоб спостерігач
перебував у цьому ж вагоні, а це означає, що носій (в нашому
випадку вагон) відносно спостерігача “заморожений”. Рух ва-
гона для пасажира буде переносним рухом. І дійсно, вагон пе-

158