Page 149 - 68

Кінематика

a   R 
tg    . (2.49)
a n  2 R  2
З отриманої формули маємо, що кут нахилу до радіуса
кола вектора повного пришвидшення точки тіла, яке оберта-
ється навколо нерухомої осі, не залежить від положення точ-
ки, яке визначається її радіусом, і для всіх точок він має одне і
те ж значення.
Якщо врахувати,
що величина вектора
пришвидшення точки
тіла, яке обертається на-
вколо нерухомої осі,
пропорційна відстані до
осі обертання (формула
2.48), а кут нахилу його
до відповідного радіуса
для всіх точок однако-
вий, то розподіл (епюр)
пришвидшень точок ті-
ла, що обертається на-
вколо нерухомої осі, ма-
тиме вигляд, зображе-
ний на рис. 103. Рис. 103
Формули (2.44)-(2.47) визначають вектор пришвидшення
точки тіла, яке обертається навколо нерухомої осі

Примітка. Часто нормальне пришвидшення точок тіла,
яке обертається навколо нерухомої осі, називають доцентро-
 
д
вим і позначають a (в російській літературі a – центро-
ц
стремительное ускорение), а тангенціальне пришвидшення

об
називають обертальним пришвидшенням і позначають a (в

російській літературі a – вращательное ускорение). При та-
вр
ких позначеннях формула (2.44) набуває вигляду
  
д
a  a  a об (2.49, а)
і читається так:

149