Page 147 - 68
P. 147

Кінематика


                                                   dS      d   d 
                                               V        R          R  ,
                                                   dt       dt   dt
                                                        V    R .                                     (2.44)
                                  Отже,
                                     швидкість  точки  тіла,  яке  обертається  навколо
                                     нерухомої осі, за величиною дорівнює добутку куто-
                                     вої швидкості на відстань точки до осі обертання.
                                  Вектор  швидкості    точки  напрямлений  по  дотичній  до
                            траєкторії, в даному випадку до кола, що описується точкою
                             K , в бік обертання. Оскільки дотична до кола перпендикуля-
                            рна до його радіуса, котрий проведений в точку дотику, то ве-
                            ктор  швидкості  точки  буде  перпендикулярним  до  її  радіуса
                                         
                            обертання (V     , R  рис. 101). Зауважимо, що швидкість точки
                            тіла, яке обертається, часто називають обертальною швидкіс-
                            тю,  а  (2.44)  –  формула,  що  визначає  величину  обертальної
                            швидкості.
                                  За формулами (2.25), (2.22), (2.24), які визначають при-
                            швидшення точки в натуральному способі задання її руху, ви-
                            значимо пришвидшення точки  .K
                                  Отже,
                                     пришвидшення  точки  тіла,  яке  обертається  нав-
                                     коло  нерухомої  осі,  дорівнює  геометричній  сумі  її
                                     нормального і тангенціального пришвидшень
                                                              
                                                        a  a  a   .                                 (2.45)
                                                             n
                                  Виразимо складові пришвидшення через кінематичні ха-
                                                                                      
                                                                                  ~
                            рактеристики обертального руху тіла, тобто через   і   . Ма-
                            ючи на увазі, що радіус кривизни    траєкторії точки при русі
                            її по колу дорівнює радіусу цього кола, з формули нормального
                            пришвидшення  a      V  2   ,  використовуючи  формулу  (2.44),
                                               n
                            отримуємо
                                                     V  2   2 R  2
                                                 a               2  R ,
                                                  n
                                                            R
                                                               2
                                                        a     R  .                                (2.46)
                                                         n
                                                                                         147
   142   143   144   145   146   147   148   149   150   151   152