Page 93 - 6624

між процесом за умови нестисливості порівняно з
ізоентропічним процесом даної течії газу.
Підставимо у формулу (3.14) граничне значення
швидкості u = 70 м/с. Тоді відповідна величина підвищення
тиску для повітря дорівнюватиме

 u 2 2 , 1  70 2
2
 p    2950Н / м  300мм вод .ст .
2 2
У системах вентиляції і газопровідних мережах низького
тиску зміна тиску не виходить за зазначені межі, і там цілком
можна застосувати рівняння руху для нестисливої рідини.
Зазначена величина зміни тиску, при якій можна не
враховувати вплив стисливості, за формулою (3.11) відповідає
зміні висоти стовпа повітря

 p 2950
 z    250м .
p 2 , 1 8 , 9 
Практично ми не стикаємося з такою великою зміною
висотних відміток і саме тому нехтуємо членом gz в рівнянні
(3.14).
На закінчення підкреслимо, що виконані дослідження
стосуються до нев'язкої рідини, де не враховується вплив
опорів. У протилежному випадку вплив стисливості може
істотно виявлятися і при швидкостях течії значно менших від
наведеної раніше межі u<70 м/с. Наприклад, у міських
газопроводах високого тиску швидкості беруться не більш як
20 – 30 м/с, тоді як перепад тисків у них внаслідок опорів
становить звичайно кілька атмосфер. Зрозуміло, що в таких
випадках необхідно враховувати зміну густини газу в процесі
течії.

3.6 Рівняння енергії (Бернуллі) для усталеного потоку
в'язкої нестисливої рідини
Виділимо в усталеному потоці рідини два живих перерізи
(рис. 3.7). Для нев'язкої рідини питома енергія потоку в
процесі руху залишається сталою, тобто
E 1=E 2.

93