Page 94 - 6624

Рисунок 3.7 – До рівняння балансу енергії
Проте при русі в'язкої, нестисливої рідини ця умова
порушується: деяка кількість питомої механічної енергії
витрачається на подолання опорів, і тому

E 1>E 2
Позначимо величину питомої енергії рідини, яка
витрачається на подолання опорів E втр. Тоді
Е 1=Е 2+Е втр (3.15)

Залежність (3.15) являє собою рівняння балансу питомої
енергії усталеного потоку в'язкої нестисливої рідини в
загальному вигляді. Це рівняння показує, що з енергетичної
точки зору ефект опорів виражається в явищі розсіювання
(дисипації) енергії. Інакше кажучи, під час руху частина
механічної енергії рідини внаслідок в'язкості переходить
необоротно в теплову форму енергії, яка в рівнянні (3.15)
характеризується членом Е втр.
Отже, на підставі рівняння балансу енергії (3.15) і
рівняння питомої енергії потоку

p  v 2
E  gz   . (3.16)
 g 2
дістаємо рівняння руху в'язкої нестисливої рідини для двох
живих перерізів

p  v 2 p  v
gz  1  1 1  gz  2  2 2  E . (3.17)
1 2 втр
 2  2
Звичайно це рівняння називають рівнянням Бернуллі для
потоку з урахуванням опорів. Але надалі рівняння (3.17) і
залежності, що випливають з нього, називатимемо рівняннями
енергії, підкреслюючи цим самим енергетичний зміст
наведених співвідношень.

94