Page 42 - 34

Годинні кути світила в точках елонгацїі визначаються через табличний го-
динний кут t з виразів
T
t W t  T

h
і t  24 t  T ,
E
а зоряний час в точках елонгації за формулою:
S  t  . (3.34)
W  E W  E

3.3 Особливості змін горизонтальних координат світил
при їх видимому добовому русі

Видимий добовий рух світил є відображенням обертання Землі навколо
своєї осі, тому положення добової паралелі світила на небесній сфері залежить

як від розміщення спостерігача на земній поверхні, що визначається його гео-
графічними координатами  і  , так і від екваторіальних координат світила  і

 , що визначають положення світила на небесній сфері. Очевидно, положення
світила на небесній сфері буде залежати і від часу S , коли воно спостерігаєть-

ся. Тому загалом горизонтальні координати світила (зенітна відстань Z та ази-
мут A) можуть бути представлені певними функціями від цих вихідних коор-

динат.
Тобто:

z  f 1  ,S  , , , 
(3.35)
A f 2  ,S  , , , .

Відомо, що місцевий зоряний час S і пряме сходження світило  визна-

чають годинний кут світила t у відповідності з формулою
t  S   . (3.36)

З аналізу добового руху світил відомо, що географічна довгота точки спо-

стереження  не впливає на вид і розміщення добової паралелі світила на небе-
сній сфері, тому вона не буде впливати і на горизонтальні координати світила

Z і A. Завдяки цьому формули (3.35) можуть бути записані так:

z  f 1  ,t  , ,
(3.37)
A  f 2  ,t  , .

Аналізуючи (3.37) встановимо, що при видимому добовому русі світил ко-

ординати  і  залишаються незмінними, а змінною величиною є тільки го-

динний кут .t

41