Page 45 - 34

Звідси після врахування (3.41) і спрощень визначаємо
dA
   sin  cos cos A ctg . z (3.42)
A
dt

Роз’язуючи сферичний трикутник PZ за теоремою п’яти елементів, встанов-
люємо:
cos cos q  sin sin z  cos cos z cos . A

Порівнюючи отриманий вираз з (3.48), знаходимо

cos cos q
  15 ,
A
sin z
або  15 sin  cos cos A ctg  z (3.43)
A
Коефіцієнт 15 вводиться в (3.43) для перевичислення величин, заданих в

годинній мірі у градусну.
Встановимо геометричний і фізичний зміст величин  і  .
z
A
Нехай світило за деяку одиницю часу змістилося по своїй добовій паралелі
з точки  в точку   ( рис. 23). Позначимо швидкість руху світила по його до-

бовій паралелі через  . Тоді кут між вертикалами, проведеними через точки
n
 і  , буде відповідати     Z    , а  буде характеризувати швид-
A
z
A
кість переміщення зірки за одиницю часу по вертикалу, що проходить через то-
чку  небесної сфери і буде відповідати сферичній відстані між альмукантара-
тами точок  і   і      , 
z
В полі зору зоряної труби астрономі-

чного теодоліта (рис. 3.9) зірка буде
рухатись по добовій паралелі, що

утворює з горизонтальною ниткою сі-

тки ниток паралактичний кут q , зі
швидкістю  . Якщо позначити шви-
n

дкість руху зірки за одиницю часу по
альмукантарату  , то з розв’язку
a

трикутника   (рис. 3.9) отриму-
Рисунок 3.9 – Рух світила в полі зору A n
зорової труби
ємо
   n sin , q
z
(3.44)
   n cos . q
a

44