Page 63 - 126


ln S  x  c
X

0
Звідси відшукаємо S X:
 
X C X
S  e 0   c 0 e 0  (2.15)
X
с
Тут позначимо довільну сталу С 0=е , яку віднайдемо з умови
на верхньому (замкнутому) торці стержня:
При х=0
S X=S 0. (2.16)
Підставляючи (2.15) в умову (2.16) одержимо:

0  P
S  C e 0  
0 0

0
і тоді остаточно шуканий вираз для S X є таким:

P X 
S  e 0  (2.17)
X

0
Закон зміни (2.15) є рівнянням експоненційної кривої і
визначає формулу стержня рівного опору. Разом з тим,
очевидно, що виготовлення такого найбільш раціонального з
точки зору розподілу напружень стержня є технологічно
важким і тому його заміняють на практиці ступінчатим
стержнем.

2.6 НАПРУЖЕННЯ В СТАТИЧНО-ВИЗНАЧЕНИХ
ФЕРМАХ.

В стержнях, з’єднаних в стержневі системи довільної
конфігурації (ферми) виникають зусилля розтягу-стиску. Для
забезпечення цього, з’єднання стержнів у вузли повинно
виконуватись так, щоб вузли могли вільно повертатися, а
зусилля мають бути прикладені лише у вузлах.
Зауваження. Оскільки заклепки або зварка у вузлах,
строго кажучи, не допускають вільних поворотів вузлів, то в
таких випадках можуть виникати, крім розтягу-стиску,
деформації згину, про які мова піде у наступних розділах .

128