Page 281 - 79

Теоретична механіка. Динаміка

Рис. 91

За відсутності опору n  0 і tg   0. В даному випадку
для вимушених коливань малої частоти (  k )   0 , для
вимушених коливань великої частоти (  k )   180 . При
  k крива терпить розрив, який зникає при врахуванні сили
опору. До того ж, якщо   k , то при будь-якому значенні ко-
ефіцієнта згасання n
2 n 
tg          .
k 2   2 2
Амплітуда вимушених коливань системи визначається за
формулою (3.276). З цієї формули випливає, що амплітуда ви-
мушених коливань системи залежить від параметрів системи,
сили опору і частоти збурюючої сили.
За відсутності сили опору ( n 0) амплітуда вимушених
коливань системи дорівнює
h
B 0  . (3.280)
k 2   2
Порівнюючи формули (3.276) і (3.280), які визначають
амплітуди вимушених коливань системи відповідно за наяв-
ності сили опору і її відсутності, бачимо, що поява опору і йо-
го зростання зменшують амплітуду вимушених коливань сис-
теми.

274