Page 252 - 79

Деякі спеціальні питання динаміки

тичній енергії системи, що відповідає втраченим швидкостям.
І ця втрата є максимальною.
Кінетична енергія при ударі втрачається на утворення не-
зворотних пластичних деформацій, підвищення температури
тіл. Теорема Остроградського–Карно лежить в основі розра-
хунку багатьох машин ударної дії.
В частковому випадку для абсолютно непружного удару
0
(при V  ) втрату кінетичної енергії, враховуючи формулу
2
(3.252), можна представити через початкову кінетичну енер-
гію T , тобто
0
m
*
 T  T  T  2 T . (3.254,а)
0
0
m  m
1 2
Якщо маса m тіла, яке перебуває до удару в спокої, ве-
2
m
лика порівняно з масою m ( m  m ), то 2  1 і згідно
1 2 1
m 1  m 2
з формулою (3.254, a) T  * T  T  T , тобто майже вся енер-
0
0
гія, яку мало тіло до удару, витрачається на деформацію тіл. І,
m
навпаки, якщо (m  m ), то 2  0 і згідно з форму-
2
1
m  m
1 2
лою (3.254, a) T *  T T  0 , тобто втрата кінетичної енер-
0
гії при ударі незначна.
На цій основі наковальня повинна мати масу в багато ра-
зів більшу від маси молота, щоб кінетична енергія молота по-
вністю витрачалася на деформацію металу. І навпаки, маса
баби копра, що забиває паль в грунт, повинна бути по можли-
вості великою порівняно з масою паля, щоб він при забиванні
не деформувалися.
§ 40.7 Дія удару на вісь обертання
Нехай тверде тіло обертається навколо нерухомої осі Az ,
що проходить через дві нерухомі точки A і B (рис. 85). При-
пустимо, що в деякий момент часу t тіло зазнало удару в то-

1
чці K тривалістю  . Імпульс ударної сили позначимо S . Осі

245