Page 146 - 79

Теоретична механіка. Динаміка

Згідно з третім законом Ньютона кожна механічна дія су-
проводжується рівною і протилежно напрямленою протидією.

,
Якщо протидію позначити F то
 
F    . F
Врахувавши рівність (а), матимемо
 
F    m a . (б)
До чого прикладена протидія і чим вона зумовлена? Відповіді
на поставлені запитання є очевидними. Оскільки в розгляду-
ваному прикладі є тільки два матеріальні об’єкти (рухома то-

чка K і в’язь A ), то протидія F прикладена до в’язі A . Як-
що її прикласти до рухомої точки, то вона зрівноважила б дію

F , і в природі (техніці) був би відсутнім пришвидшений рух.
Протидія зумовлена інерційністю точки, бо
згідно з першим законом Ньютона для ві-
льної точки характерним є стан спокою
або рівномірно прямолінійного руху, і ви-
веденню з цього стану вона протидіє своєю
інерційністю.
Протидія, що зумовлена інерційністю точ-
ки, називається силою інерції, яку надалі

будемо позначати буквою Ф ін .
Зі сказаного можна зробити висновки, які, можливо, су-
перечать висловлюванням багатьох авторитетів.
По-перше, сила інерції є реальною силою; по-друге, сила
інерції прикладена до матеріального об’єкта, який викликає
пришвидшений рух точки.
 
ін
Оскільки Ф  F ,  то з рівності (б) маємо
 
ін
Ф   m . a (3.145)
Отже, сила інерції, що зумовлена пришвидшеним рухом
матеріальної точки, дорівнює добутку маси ма-
теріальної точки на її пришвидшення і напрям-
лена протилежно вектору пришвидшення.

44