Page 22 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

Як бачимо, робота з переміщен-
ня заряду в електростатичному полі по
замкненій траєкторії (контуру) завжди
дорівнює нулю незалежно від заряду
q 0.
Для одиничного заряду q 0 інтег-

рал E 1 dl має назву циркуляції векто-
L
Рисунок 1.12 ра напруженості, де E  E cos  (див.
1
рис. 1.11) – проекція напруженості на
вектор переміщення; dl – переміщення.
 



E l dl  E cos dl  E r d  0 . (1.30)
L
Циркуляція вектора напруженості електростатичного
поля дорівнює нулю. Рівняння (1.30) випливає з рівняння
(1.29), коли q 0=1 Кл, і має назву рівняння Максвелла для елек-
тричного поля.
Поле потенціальне, коли циркуляція вектора напружено-

сті поля E дорівнює нулю.

1.7 Потенціал

Заряджене тіло в електростатичному полі володіє потен-
ціальною енергією. Як відомо, робота в потенціальному полі
визначається як зменшення потенціальної енергії

П
A  E 1 П  E . (1.31)
12
2
З формули (1.28) запишемо вираз роботи з переміщення
заряду
q q 1 q q 1
1
0
1
0
A 12  4 0  r 1  4 0  r 2 . (1.32)
Порівнюючи вирази роботи робимо висновок: робота
дорівнює різниці двох однотипних функцій, кожна з яких є
потенціальною енергією заряду q 0 в електростатичному полі.
Потенціальна енергія в точці 1 з точністю до сталої дорівнює

20