Page 17 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

Q  S  . (1.15)
Циліндр являє собою замкнену поверхню. Повний потік
напруженості складається з потоку силових ліній, що прохо-
дять через бічну поверхню площі основ наліво і направо,
Ф  2 Ф основ  Ф бічне  Ф  2 ES . (1.16)
E
E
Для однорідного поля Ф бічне=0, тому що силові лінії не
перетинають циліндра.
Теорема Гаусса для циліндра запишеться так:
Повний потік вектора напруженості через за-
мкнену поверхню циліндра дорівнює сумарному
заряду q, що міститься всередині, поділеному на
 0
q
Ф  2Ф основ  Ф бічне   .
E
0
Підставимо значення q і Ф осн з (1.15),(1.12)
S 
2ES   E  . (1.17)
 0 2 0

Таким чином, напруженість електростатичного поля
нескінченної рівномірно зарядженої площини не залежить
від відстані і місцеположення, а дорівнює поверхневій гус-
тині заряду, поділеній на подвоєний добуток електричної
сталої на відносну діелектричну проникність середовища.
Електричне поле зарядженої площини однорідне.

Поле двох різноіменно заряджених площин
Поле двох різноіменно заря-
джених площин (конденсатор) ззов-
ні має напруженість рівну нулю
(рис. 1.8), а в просторі між пласти-
нами – поле однорідне, і напруже-
ність його в 2 рази більша, ніж одні-
єї площини. Середовище – вакуум.
E    . (1.18)
Рисунок 1.8 0

15