Page 28 - 6852
P. 28

5 Дослідження лінеаризованої математичної
                                           моделі керованого об'єкту


                                   Для  того  ,  щоб  мати  наглядне  уявлення  про
                            динамічні  властивості  об'єкту  необхідно  визначити
                            закон  зміни  вихідних  величин  КО  при  нульових
                            початкових умовах і заданих вхідних впливів .
                                   Вхідні  впливи  для  всіх  варіантів  задач
                            задаються у вигляді ступінчатих функцій :

                                                       u   A  u  0  ,                               (5.1)
                                                        i    i  i

                            де А і – величина , значення якої лежить в межах 0,1
                                (0)
                            , u і  – номінальне значення  і – тої вхідної величини .
                                   Закон  зміни  вихідних  величин  можна  знайти
                            двома  шляхами  :  через  фундаментальну  матрицю
                            Ф(t)     і    застосувавши         перетворення        Лапласа
                            безпосередньо до рівняння (4.4) .


                              5.1 Метод фундаментальної матриці системи

                                   Систему диференційних рівнянь (4.1) подамо в
                            матричній формі :


                                                     d x
                                                          A x   B  , u                              (5.2)
                                                     dt
                                                                      де

                                                  a    a       в    в  
                                              A      11  12   ,B      11  12   .
                                                   a 21  a 22   в 21  в 22


                                                                                           28
   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32   33