Page 49 - 68

Статика твердого тіла

Рис. 34 Рис. 35

На основі сформульованих теорем бачимо, що над па-
рою сил, як елементом статики, можна виконувати такі дії:
1) пару сил можна переносити в площині її дії, включа-
ючи і її поворот на будь-який кут;
2) пару сил можна переносити в будь-яку площину, яка
паралельна площині дії заданої пари сил;
3) можна змінювати силу пари і її плече, не змінюючи
моменту пари.
Виходячи зі сказаного та математичної класифікації век-
торів (вільний, невільний, ковзний), вектор моменту пари сил
належить до вільного вектора.

§ 18 Додавання пар сил

Теорема.
Дія пари сил, які лежать в площинах, що перетина-
ються, еквівалентні одній парі сил, момент якої до-
рівнює геометричній сумі моментів заданих пар сил.
 
Доведення. Припустимо, що задано дві пари сил  ,F F  
   
і  ,Q Q  з моментами відповідно M і M . Пари сил лежать в
1 2
площинах P і P , що перетинаються. AB – лінія перетину
1
2
цих площин (рис. 36, а).
На основі теорем про еквівалентність пар приведемо за-
дані пари сил до одного плеча AB (рис. 36, б). В результаті
такого приведення в точках A і B буде прикладено по дві сили:

49