Page 253 - 6624

  L  2 L 2 
н  н , (8.14)
 L  2 L 2 
м м
а після скорочення лінійних розмірів натури і моделі

 2 L   2  L
н  м  We (8.15)
 
н м
отримаємо закон подібності Вебера, в якому безрозмірна
2
величина  L/ = We називається числом Вебера
2
При домінуючій ролі сил тиску (F p = pS = pL ) після
порівняння відношення (F p) н до (F p) м з силами інерції (числом
Ньютона) одержимо число Ейлера

p p p
Eu   н  м . (8.16)
 2   2   2
н н м м
Для встановлення зв’язку
між гідродинамічною
подібністю і основним
рівнянням гідравліки —
рівнянням Бернуллі —
розглянемо два напірні
потоки І і ІІ, подібні один
до одного гідродинамічно
(рис. 8.2), і відмітимо в них
подібні перерізи 1-1 і 2-2. Рисунок 8.2 — Гідродинамічна
Запишемо спочатку для подібність потоків
вказаних перерізів одного
із потоків рівняння Бернуллі, вважаючи, що рідина ідеальна.
На рідину будуть діяти лише сили тиску та інерції.
Будемо мати

p  2 p  2
1  1  2  2 . (8.17)
 g 2 g  g 2 g
Використовуючи рівняння витрати  1S 1 =  2S 2, виключимо
швидкість  1 і, перегрупувавши члени рівняння, приведемо
його до безрозмірного вигляду. Для цього розділимо рівняння
на  2 2 g , після чого одержимо
2

253