Page 110 - 6624

загальмованого стану для адіабатного потоку. Так,
враховуючи вираз (3.37), маємо для швидкості звуку:

a kRT k  1
0 0
  , (3.55)
a kRT 2
кр кр
а для густини і тиску скористаємося формулами (3.50) і (3.51):
1 1
  k 1 k  1  2  k  1
0 (3.56)
   ,  кр   0   ,
  2   k 1
кр

k k
p  k 1 k  1  2  k 1 
0 (3.57)
   , p  p 0   .
p  2  кр  k 1
кр
Для повітря, використовуючи значення коефіцієнта
адіабати (k = 1,4) і залежності (3.54), (3.56), (3.57), отримаємо,
що
T кр = 0,833 T 0 ,

 = 0,634  , (3.58)
кр 0
p кр = 0,528 p 0 .

3.9.3 Максимальна, приведена і відносна швидкості
течії газу
Розглянемо витікання ідеального газу за відсутності
енергетичного обміну. Тоді рівняння енергії з використанням
ентальпії в загальмованому стані матиме вигляд:

w 2
i   i . (3.59)
0
2
З цього рівняння випливає, що теоретична максимальна
швидкість витікання газу буде в перерізі, для якого ентальпія
i = 0 (наприклад, коли витікання газу відбувається в пустоту,
де T = 0). Підставивши це значення ентальпії в рівняння
(3.59), отримаємо формулу для визначення максимальної
швидкості газу, з якої видно, що w max залежить тільки від

110