Page 153 - 6583

– другий уявний поверхневий вектор:
      

n A n B    n n A   0 .

На відміну від уявного тангенціального вектора B , він

залежить від обох скалярних параметрів (імпедансів)  і 
значень компонентів електромагнітного поля.  
Легко встановити, що уявні поверхневі вектори A і B
ортогональні та мають рівність норм:
         


 , A B  A B   A n A     n A A    0,

 2        2
B     n A    A A   A ,
n A 
   
 2   2    


B   2   E H   E E   H H   
  

      2


2
   E E H    H    E H     (6.17)




 
       

2   E E   H H    2   E H  H  E   .
 
Ці властивості (6.17) векторів A і B (ортогональність і
рівність норм) дозволяють виписати два точних скалярних
рівняння, що цілком характеризують (визначають) розглянуту
границю розділу S 0:
   
  , A B    A B  0 ,

   (6.18)
 A  B .

Примітно, що всі комбінації напруженості
електромагнітного поля вносять вклад у цю точну модель


(6.18), як це випливає з визначень векторів B і A (6.14),
(6.16). Система рівнянь (6.18) названа рівняннями поверхні
зворотного розсіювання.

153