Page 150 - 6583

      

n E H    n E n H   

     2 ,     2 . (6.8)
n H n H

Скалярні параметри  і  у рівностях (6.7) і (6.8)
залежать від електромагнітних характеристик середовища і
типу електромагнітного збурювання, що поширюється в ній.
Отже, точна залежність між тангенціальним
електричним і тангенціальним магнітним полем вимагає для
свого опису введення двох скалярних параметрів (імпедансів),
окремим випадком якої є гранична умова Ритова –
Леонтовича. Математично точна гранична умова (6.7)
називається векторною імпедансною поверхневою умовою.

На її основі, шляхом векторного множення на n , може бути
отримана і відповідна адмітансна рівність
           
n H n    2 2 n E  2 2 n E   n . (6.7а)
     
       
Нагадаємо, що n E  n E , n H  n H ,

            

n H n   H , n E n   E , n H   n  H
  
Скориставшись далі формулою зв'язку нормальної
складової комплексної амплітуди H n з тангенціальним
компонентом електричного поля E  на границі S 0
 
  n rot E 1   1  

H  n H       n E      E  n (6.9)

n


i i i
0 0 0
і беручи до уваги рівність (6.7), знаходимо
 
          


i H     n H   n H  n  n 

0 n   


      (6.10)
 




   H  H        H  n  H  n     .

     
Співвідношення (6.10) може бути назване
узагальненим рівнянням імпедансів, якщо вважати

150