Page 116 - 4262

Криві ВЕЗ будуються в подвійному логарифмічному

масштабі. В цьому випадку lg  П  lg r  lg , тобто ми
h
маємо асимптоту під кутом 45.
Для тришарового середовища кількість рівнянь
збільшується на два за рахунок граничних умов на границі
другого і третього шарів. Рішення цієї системи відносно
B (m ) дає
1
 2 mH  2 mH
k e 2  k e 3
B 1  m  q 12  2 mH 23 .
1 k 12 e  2 mH 2  k 23 e 3  k 12 k 23 e  2 m H  H 2 
3
(5.21)
де H 2 i H 3 – глибини залягання другого і третього шарів.
Знання коефіцієнту В 1(m) дає можливість розрахунку
теоретичних тришарових кривих ВЕЗ за формулою
 
  q r 3 
 П   1    n 3  , (5.22)
1
2
 n 1 2 2 
 r  2nh 1   2 
де q  f k 12 k , 23 .
n
Для середовищ, що більші ніж тришарові, формула
(5.22) зберігає свою структуру, тільки q  f k 12 k , 23 k , 34 ,... .
n
Позірний опір для n-шарового середовища може бути
виражений не тільки у вигляді (5.22), але й у інтегральній
формі:
  
 П   1   r1 2  R 1 ( m ) 1   mdmmrI 1  ; (5.23)
 0 
   
R 1 ( m )  th  mh  arth 2  mh  arth 3 
2
1
  1   2
(5.24)
        
 th mh   arth n1 th mh  arth n     ,
 3   n1   
 n2  n1      

116