Page 118 - 4262

У загальному випадку ми нехтуєм хвильовим процесом,
тобто не займаємося радіолокацією. Тоді, як було показано в
2
підрозділі 3.4,    .
2
Тоді k  i   .
Розглянемо двошарове середовище з параметрами h ,
1
1 1
  ,   , k 1      , k 2      (рис. 5.2).
1
2
1
2
 1  2
У позначеннях h - потужність першого шару,  ,  -
1
електрична провідність та електричний опір, k - хвильове
число, i - уявна одиниця,  - магнітна проникність,  -
кругова частота.
Наше завданняа - вивести рівняння для напруженості
електромагнітного магнітотелуричного поля.
Для спрощення приймемо, що поле плоскополяризоване,
тобто
E  E x , 0,  0 , H  0 H, y  0 , .

Рисунок 5.2 – Модель двошарового середовища

Тоді хвильове рівняння (див. підрозділ 3.4) матиме такий
вигляд

118