Page 112 - 4262

1    1  mH  mH  mH  
   e 2  B 1    em 2  e 2   ;
 2  
1 0  
I 0  mdmmr 

1    mH mH 
   A  em 2  B  em 2 I  mdmmr . (5.13)
   2 2   0
2 0
I таким самим чином для всіх інших шарів.
Розв’язування таких систем рівнянь - справа техніки.
Воно спрощується для напівпростору та середовища з двох
шарів. Для однорідного напівпростору є тільки одна гранична
умова
1   U 
 1   0 ,
 1    Z 1  z   0

з якої випливає, що   0mВ 1 .
Звідси
 I
U  1 ,
2
2 r  z 2 
що ми вже знаходили іншим шляхом.
Для двошарового середовища з рівнянь з урахуванням
рівності h  H отримаємо
1 2
 1 I  mh mh  mh
e 1  B 1  em 1  e 1 
2 (5.14)
  A 2 ( m ) 1 e  mh 1 .

З цих двох рівнянь ми можемо знайти
 2 mH
   1 I k 12 e 1
m
B  ,
1 2  2 mH
4  k e 1
12
де k     1 .
2
12   
2 1

112