Page 119 - 4262

 E  k 2 E  0 . (5.27)
x
x
 kz kz
Рішенням цього рівняння є функції Ae та Be , тобто
 kz kz
E  Ae  Be .
У першому шарі
kz
E  A e  k 1 z  B e . (5.28)
1 1 1
У другому шарі
 k z k z
E  A 2 e 2  B 2 e 2 .
2
Поскільки z  , то
 k z
E  A 2 e 2 . (5.29)
2
Гранична умова: на границі розділу двох середовищ
тангенційна складова не терпить розриву.
Тоді якщо z  h , то
1
E  E ,
1
2
H  H .
1
2
Це граничні умови в аналітичному вигляді.
Друге рівняння Максвелла
 B
rot E   .
t 
 i t
Оскільки B   H , H  H 0 e , то
 i t 
 H e
rot E    0  i H .
0
t 
rot y E  i H , (5.30)
y
тому що H та H дорівнюють нулю.
x
z
З іншого боку,
i j k
    E
rot y E   x . (5.31)
x  y  z  z 
E x E y E z

Тоді порівнюючи праві частини (4.30) і (4.31), маємо

119