Page 114 - 4262

Оскільки вимірювання проводяться на денній поверхні
при z 0 , то
 n 
 I 1  k
U 1  1    12  . (5.18)
2
2 r 1 r 2  2nh  2 
 n 1 
 U
Вираз напруги електричного поля E  необхідний
r 
для формул градієнт-установок, і він дорівнює
 
 I  1  k n r 
E  1   12  . (5.19)
2
2  2 3
r
 n 1 2 2 
 r  2nh 1   2 
З підставленням виразу (5.19) у формулу для визначення
E 2
позірного опору    2 r отримуємо лінійний вираз для
n
I
розв’язування прямої задачі для двошарового середовища
 
  k n r 3 
1
 П   1    12 3  .
2
 n 1 2 2 
 r  2nh 1   2 
Для того, щоб формула теоретичної кривої не залежала
від потужності та опору першого горизонту, доцільно
r 
рахувати їх у поданих одиницях і . Тому для чотири- і
h 1  1
триелектродних градієнт-установок (а фактично для реальних
установок вертикальних електричних зондувань)
3

k n  r 

 П  1  2 n   12  h   . (5.20)
 1
 1 n  3
1
  r  2  2
  
   2 n 2
 
h
  1  
 

114