Page 105 - 4262

напівпростір. Така модель відповідає геофізичним задачам.
Тоді у виразах зникає хвиля, яка розповсюджується від
нижньої грані:
E  tz,  A e    z cos  t   z  , (4.40)
1
H  ,  Atz  2  e   z  cos  t  z   . (4.41)
1
Тепер амплітуди полів ззгасають з глибиною z за
1
показниковим законом і при z  зменшуються в е раз.

-1
-2
7
Наприклад, при ==1, =1010 (Омм) =910 одиниць СГСЕ
5
(електропровідність рихлих утворень), =1,510 Гц подібне
зменшення відбудеться на глибині, що дорівнює 13 м.
Із збільшенням z змінюється фаза, і на деякій глибині
поле має напрям, протилежний тому, який спостерігається при
z=0. Для знаходження цієї глибини треба покласти  z  .

Звідси знаходимо z  . Виконавши обчислення при

наведених вище даних, отримаємо z41м.
На рис. 4.5 зображена залежність від z амплітуди та
миттєвого значення поля в напівпросторі для різних частот.
При цьому    .
2 1

а б
Рисунок 4.5 – Залежність амплітуди та миттєвого
значення напруженості електричного поля від z для різних
частот: а) частота  ; б) частота  .
1 2

105