Page 100 - 4262

Після скорочення на e  i t маєм
  E   E  i E . (4.27)
0 0 0
В отриманому рівнянні для скорочення запису
замість E вжито E .
0
Остаточний вираз
E    2  i  E , 0 (4.28)
2
де   2 i    k .
Літерою k позначається хвильове число або хвильова
постійна
2
k     i  . (4.29)
Тоді
E  k 2 E  0 – (4.30)
рівняння Гельмгольца.
Рішення рівняння Гельмгольца є рівняння виду
Ae  kr .
Порівняєм
2
 і 
або
 і 
або
 і  .
Для вакуума   10  11 , для гіьких порід орієнтовно
1


4
  10 , середня робоча частота   10 .
2
Звідси зрозуміло, що членом  у порівнянні з 
2
можна знехтувати. У результаті k  i   .
Далі продовжимо безпосередній розгляд питання щодо
скін-ефекта. Відповідно до моделі рис. 4.4 та її опису хвильові
рівняння при зазначених умовах набувають вигляду
2
 E  z 2
 k E   0z , (4.31)
 z 2
 2 H  z 2
 k H   0z . (4.32)
 z 2

100