Page 100 - 4262
P. 100

Після скорочення на e   i t  маєм
                                   E    E   i E  .           (4.27)
                                     0        0         0
                  В  отриманому  рівнянні  для  скорочення  запису
           замість E  вжито  E .
                    0
                  Остаточний вираз
                                E      2   i  E  , 0         (4.28)
                                                      2
           де                                        2  i      k .
                  Літерою  k  позначається  хвильове  число  або  хвильова
           постійна
                                             2
                                 k         i  .              (4.29)
                  Тоді
                                       E   k  2  E    0  –          (4.30)
           рівняння Гельмгольца.
                  Рішення  рівняння  Гельмгольца  є  рівняння  виду
           Ae   kr .
                  Порівняєм
                                       2
                                             і         
                        або
                                             і          
                        або
                                              і           .
                  Для  вакуума      10   11  ,  для  гіьких  порід  орієнтовно
                                                    1
                                                    
                 
                  4
               10 , середня робоча частота    10 .
                                                     2
                  Звідси зрозуміло, що членом    у порівнянні з  
                                              2
           можна знехтувати. У результаті  k      i    .
                  Далі продовжимо безпосередній розгляд питання щодо
           скін-ефекта. Відповідно до моделі рис. 4.4 та її опису хвильові
           рівняння при зазначених умовах набувають вигляду
                                      2
                                      E  z  2
                                            k  E   0z  ,             (4.31)
                                      z 2
                                     2 H  z  2
                                             k  H   0z  .            (4.32)
                                      z 2


                                           100
   95   96   97   98   99   100   101   102   103   104   105