Page 102 - 4262

Будемо вважати, що поле з часом змінюється за
  t, 
гармонічним законом. Тоді E z E   z e  i t ,
  t, 
H z H   z e  i t . Тепер вирази (4.33), (4.34) для
напруженостей з урахуванням множника e  i t запишуться у
вигляді
ikz i   t ik h  z i   t
E   t,z  A 1 e e   A 1 e e   (4.35)
i   t kz  i   t k h z 
 A 1 e  e  ,
ikz i   t  ik h  z i  t 
H   At,z  2 e e   A 2 e e   (4.36)
i   t kz  i   t k h z 
 A 2 e  e  .
Тепер згадаємо вираз
e  i t  cos t i  sin t .
Хвильове число має вигляд
Хвильове число в загальному випадку має вигляд
2
k  i     ,
де     i  - комплексна провідність середовища;  і  -

діелектрична і магнітна проникність.
2
Якщо провідність середовища      i  0, то k є
2
дійсним числом і відбувається хвильовий процес, якщо k -
уявна величина, то має місце дифузійний процес. При
2
комплексній величині k рівняння описують накладання
хвильового та дифузійного процесів.
Вважаючи, що
k    ni ,
можна з попереднього рівняння обчислити ці величини.
Параметр  називають коефіцієнтом поглинання, а n -
коефіцієнтом заломлення.
В реальних середовищах і в діапазоні частот, типових
для геоелектрики, провідну роль відіграють струми
провідності. У цьому випадку
2
k  i   ,

102