Page 27 - 14
P. 27

30
          а також безрозмірні величини
                          P         V        q        q         G        
                    X       ;    X  V     ;   U   1  ;   U    2  ;   U   ;    F     1  .
                                                                 G
                      P
                         P   0    V    0  q 1  q  0  q 2  q  0  G  0  1    0
                                                1          2                    1
                Тоді рівняння (2.38) набуде такого вигляду:
                                  d        0        0    0    0
                                    A  X  P    A V  X V  V    U  q   U  q .
                                  dt  P  P                q 1  1  q 2  2
                В  усталеному  режимі  накопичення  рідини  не  відбувається  і  тому  має  місце  таке
                                                      0
          співвідношення:  q 1  0    q   0   0. Отже,  q 1  0    q   0    q . Це дає можливість останнє співвідношення
                                                2
                              2
          записати наступним чином:
                                     A P P   0  X   A V  V    0  X    U  U .
                                           
                                      q   0  P  q   0  V   1 q  2 q
                          A  P  0  A  V   0
                Нехай T   P   , T   V   . Тоді
                       1     0  2     0
                           q          q
                                                 
                                                                     T 1 X  T 2 X   V     U  1 q   U .                                      (2.45)
                                                  P
                                                                  2 q
                Тепер приведемо до безрозмірного виду рівняння (2.39).
                            d        0        0     00   0   i    0
                             B P X  P P    B V  X  V  V    i  1  q  U    q   1    P  X 
                                                                         P
                           dt                            q 1     P   0

                                 i    0     00   0   i     0   0
                              0
                            q   1      F   i  q  U    q     P  X   G  U  .
                                      1   1    q 2     P    P      G
                                 1  0                       0
                                                                 0
                Розділивши праву і ліву частини останньої рівності на  G  і виконавши прості алгебраїчні
          перетворення, приходимо до висновку, що
                        
                              
                              T  X  T  X  C  X   C  U  C   1 U   C  F  U ,                (2.46)
                       3  P  4  V   P  p  0  q 1  0  q 2    1    1  G
          де
                                                                                  0
               B  P   0     B  V     0      q   0          0 q   0  q   0    i 
           T   P   ,          T   V   ,           C   i  0  ,            C  1   i   ,   C    1  1    1   ,
            3     0      4      0       0  1            0          0        0    
                G              G                  G                  C       1   G        1  0 
                                            q    00  P         i    
                                                   i
                                       C               1    .
                                         P     0               
                                             G     P   0   P   0  
                Запишемо для усталеного режиму рівняння збереження кількості енергії (див. рис. 2.5, б)
                                         C   0    i     00  q    i      00  q    0 .
                                               1
                Звідси
                                           C   0    q   0  i    0  i   1  0  .
                Тому
                                       i   0                   i    0
                                C     1    ,                         C   1   .
                                 0     0   0          0       0   0
                                    i   i   1               i   i   1
                У  випадку  живлення  проточного  пароводяного  об’єкта  киплячою  рідиною  формули  для
          величин  C ,  C  i  C  необхідно певним чином перетворити, замінивши  абоi 1  i 1  0   величинами
                   0
                            P
                       
                        1
          i або  i  0  . Для киплячої рідини постійна  C , як правило від’ємна величина і при нормальному
                                                P
                                                    0
          тискові  її  значенням  можна  знехтувати  -  C  .  Якщо  живлення  здійснюється  не  киплячою
                                                 P
          рідиною, тоді величина  i   1  P 0   . В цьому випадку
                                        0
                                                q   0  P  0    i  
                                           C             .
                                             P      0
                                                 G      P  0 
   22   23   24   25   26   27   28   29   30   31   32