Page 26 - 14

29
Обчислимо масу М речовини, яку вміщує об’єм V (див. рис. 2.5, б)
e
   
M V  V   ,
де  – густина вологої насиченої пари;
 - густина киплячої рідини.
 
Оскільки V  V  V  , то
e
M  V V   V   . (2.39)

e
Так як об’єм рідини практично не залежить від тиску, то у відповідності з останнім
рівнянням
  M    0 
   V e    0 V       . (2.40)
0
  P 0   P  P
Внутрішню енергію термодинамічної системи подамо як суму двох складових
U  U   U  ,
де U  – внутрішня енергія рідини;
U  - внутрішня енергія насиченої пари.
 
Враховуючи те, що U   u M , U  u  M  i M    v , M    V    V V    , маємо
e
U V e    u   V    u     u   .
З останнього співвідношення випливає, що
  U    0 
   V e u    V  u   u    . (2.41)
0
0
  P 0   P  P
Аналогічно обчислюємо
  M 
        , (2.42)
0
  V 0  
  U 
   u   u    , (2.43)
0
  V 0  
Термодинамічна пароводяна система знаходиться під тиском Р. Тому із рівняння (2.32)
випливає, що

u  i   v P ,
u  i   v P  .
 
Домножимо ліву і праву частину останніх рівностей відповідно на  i 
  u    i  v P  ,
   u      i   v  P  .
1
Оскільки v , то v  1. Отже,

u   i   P ,
u   i   P
і відповідно
 u     u    i       i . (2.44)
Остання рівність дає можливість записати, що
u   u     i   i    .
0
0
Крім того, як це випливає із (2.44),
 
u   u     i   i    .
 P 0  P 0
Введемо такі позначення:
  M    M    U    U 
A    ; A    ; B    ; B    ,
P V  P V 
  P 0    V 0     P 0    V 0  