Page 117 - 126

Розглянемо ще раз елемент – паралелепіпед навантаженого
тіла (рис.4.5). Маємо по шість компонентів напруженого  ij і
деформованого  ij станів. Відносне видовження вздовж осі х
визначимо як суму видовження, спричиненого напруженням
 х :
’
 х = x/E

z
σ z
τ zx
τ zy dz

τ yz τ xz
σ x
τ yx τ xy
 y x
dy
y dx

Рис.4.5

і відповідних вкорочень, викликаних поперечними для цього
напряму напруженнями  у  z, де як і раніше позначено Е, -
відповідно модуль Юнга і коефіцієнт Пуаcсона ізотропного
матеріалу. В результаті сумарна деформація  х є такою
  y  1
  x     z         (4.25)
x x y z
E E E E

і аналогічно для інших напрямів
1
         
y y x z
E (4.26)
1
         
z E z x y
При цьому, очевидно, ми вважали, що нормальні напруження
в ізотропному тілі кутових деформацій не викликають.
Взаємозалежності між дотичними напруженнями і
кутовими деформаціями мають уже знаний для нас вигляд

306