Page 219 - 79

Теоретична механіка. Динаміка

 M 2 
g cos      R cos ;
 R 2 
(б)
M
g sin   sin .
R 2
Поділивши друге рівняння системи (б) на перше, отрима-
ємо
M
 sin 
R 2 tg 
tg    ,
 M 2  1  
    R cos 
 R 2 
 2 R 3 1
де    , або після підстановки 
 M 289
289
tg   tg  . (в)
288
Якщо піднести до квадрату рівняння (б) і додати, то матимемо
M
2
g  1 2  cos 2    cos 2  . (г)
R 2
Аналіз формул (в) і (г) показує, що кути  і  мало відрі-

зняються. Найбільша різниця між ними при   45 і стано-
вить приблизно 0,1.
Пришвидшення вільного падіння найбільше на полюсі
 2
(  ) і дорівнює g  , 9 83 м/с , найменше — на екваторі
2
2
(  0 ) g  , 9 78 м/с .
Порівняємо переносну і коріолісову сили інерції з силою
ваги.
Найбільше значення переносної сили інерції буде на ек-
ваторі (  0 )
ін
 e  0 ,034 m .

50