Page 218 - 79

Загальні теореми динаміки
  
ін
N   G  Ф .
e
Згідно з означенням,
сила, з якою тіло при відносній рівновазі біля по-
верхні Землі діє на підвіс або опору, називається


силою ваги тіла, тобто P   N .
Звідси
  
ін
P  G  Ф . (а)
e
Отже,
сила ваги тіла дорівнює геометричній сумі
сили земного тяжіння і відцентрової сили іне-
рції переносного руху.
Сила ваги тіла надаватиме йому пришвидшення g , яке
називається пришвидшенням вільного падіння. Згідно з дру-
 
гим законом Ньютона P  m g . Величина сили ваги назива-
ється вагою тіла ( P  mg ).

Напрям сили ваги P визначає напрям вертикалі в даній

точці земної поверхні, а площина, перпендикулярна до P , є

горизонтальною площиною. Кут  між напрямом сили G і
площиною екватора називається геоцентричною широтою,

а кут  між силою P і площиною екватора називається аст-
рономічною широтою.
Знайдемо зв’язок між кутами , і залежністю пришвид-
шення вільного падіння g від кута  .
Спроектуємо рівність (а) осі Ox і Oy (рис. 73, а)
ін
 Pcos    G cos   Ф ;
e
 P sin    G sin  .

ін
Підставивши значення P, G і Ф в ці рівняння і скороти-
е
вши на m , отримаємо

49