Page 117 - 79
P. 117

Теоретична механіка. Динаміка


                                  3 ДИФЕРЕНЦІАЛЬНІ РІВНЯННЯ РУХУ

                                             Одним з найбільш розповсюджених мето-
                                             дів дослідження руху матеріальних
                                             об’єктів є метод диференціальних рівнянь
                                             руху. Це зумовлено тим, що, по-перше, в
                                             багатьох випадках не  виникає великих
                                             труднощів в складанні диференціальних
                                             рівнянь руху розглядуваного матеріально-
                                             го об’єкта. По-друге, самі диференціальні
                                             рівняння руху часто несуть певну інфор-
                                             мацію про рух матеріального об’єкта. По-
                                             третє, сучасні ЕОМ значно розширили мо-
                                             жливість їх інтегрування.

                                      § 16 Диференціальні рівняння руху
                                                матеріальної точки

                                 Диференціальні  рівняння  руху  матеріальної  точки  легко
                            отримати з основного рівняння динаміки (3.5)
                                                            n 
                                                               F
                                                        m a     i
                                                              i 1
                            шляхом його проектування на відповідні осі координат.
                                 Так,  спроектувавши  його  на  декартові  осі  координат,
                            отримаємо

                                              n              n              n
                                                               Y  ;    ma
                                       ma x    X  ;   ma y     i    z    Z i  .               (а)
                                                  i
                                               i 1           i 1           i 1
                                             З кінематики відомо (див. 2.11), що проек-
                                             ції вектора прискорення на декартові осі
                                             координат дорівнюють другим похідним за
                                             часом від відповідних рівнянь руху

                                            d  2 x          d  2  y         d  2  z
                                       a         x    ;   a     y    ;   a   . z               (б)
                                        x
                                                        y
                                                                        z
                                            dt  2           dt 2            dt  2
                            42
   112   113   114   115   116   117   118   119   120   121   122