Page 45 - 6850

де R – активний опір (дійсна складова); X = X L – X C – реактивний опір
(уявна складова комплексного опору).

2
2
2
2
Z  R  (X  X )  R  X – модуль повного опору вітки; (3.50)
L C
X
а аргумент комплексного опору φ = ψ и – ψ і= arc tg – зсув фаз між
R
напругою та струмом двополюсника, визначається за співвідношенням
активного і реактивного опорів.
Закон Ома в комплексній формі для пасивної вітки (рис.3.7) має вигляд:




İ = U / (R + jX L – jX С) = U / Z, I  U  , (3.51)
Z
Індуктивний X L і ємнісний X C опори:
1 1
X L = ωL = 2πfL; X C   . (3.52)
 C 2  fC
Закон Ома для діючих значень для нерозгалуженого кола має вигляд:
U
I  , (3.53)
Z

2
2
деU  U  (U  U ) , U R = I R , U L = I X L , U С = I X С ). (3.54)
R L C
Можливі три режими роботи такого кола:
– X L > X С (кут φ > 0) – індуктивний режим,
– X L < X С (кут φ < 0) –ємнісний режим,
– X L = X С (кут φ = 0) – резонанс напруг.

Рисунок 3.8 – Векторні діаграми струму і напруг
На рис. 3.8. приведені векторні діаграми струму і напруг для
електричного кола, зображеного на рисунку 1, при умові:
а) X L > Хс ; б) X L = Хс ; в) X L < Хс .
З векторних діаграм (рис. 3.8) видно, що фазовий зсув між струмом І та
прикладеною напругою U залежить від співвідношення між реактивно-
індуктивним опором X L та реактивно-ємнісним Хс опором. При X L > Хс (рис.
3.8, a) U L > Uс , φ > 0 і напруга U випереджає струм за фазою на кут φ . При
X L < Хс (рис. 3.8, б) U L < U с ,

45