Page 41 - 6850

2
2
иі= U m sin ωt І m sin ωt = U m І m sin ωt = 2U І sin ωt. Отже потужність в
резистивному опорі змінюється від 0 до р макс і залишається завжди додатною:
2
р = 2UІsin ωt. (3.30)
Це означає, що потужність весь час надходить від джерела електричної
енергії і перетворюється в інші види енергії (теплову, світлову і т. д.). На
рис.3.4,б зображені часові залежності струму, напруги і потужності для
електричного кола синусоїдного струму з активним опором.
Середнє значення потужності за період Т називають активною
потужністю Р:
T T
1 2 1 2
Р =  2 UІsin ωt dt =  ( UI 1(  cos 2 t) dt = UІ = І R. (3.31)
T T
0 0

Рисунок 3.4 – Резистивний опір у колі синусоїдного струму (а), часові
залежності і, и, р (б) та векторні діаграми (в)

Розглянемо процеси в лінійній(без сталевого осердя) ідеалізованій котушці,
яка характеризується лише параметром L(рис. 3.5), при протіканні в ній
синусоїдного струму. Якщо у колі з ідеальним індуктивним елементом
протікає синусоїдний струм і = І m sin ωt, то під час зміни струму в котушці
змінюється її потокозчеплення, і згідно із законом електромагнітної індукції
в ній наводиться ЕРС самоіндукції
di
e   L    LI cos t  (3.32)
dt m
Додатний напрямок ЕРС самоіндукції збігається з додатним напрямом
струму (рис. 3.5)

Рисунок 3.5 – Індуктивний опір у колі синусоїдного струму (а), часові
залежності і, и, р (б) та векторні діаграми

41