Page 98 - 68

Теоретична механіка

Рис. 73

З отриманих результатів видно, що в загальному випад-
ку головний вектор і головний момент відносно точки О не
дорівнюють нулеві. До того ж головний вектор розглянутої
системи сил напрямлений по осі Oz (на рис. 73 головний век-
 n
*
тор R зображений в припущенні, що  Z i  0), а головний
 i 1
момент відносно точки О заданої системи сил знаходиться в

*
площині Oxy (на рис. 73 вектор M зображений в припу-
O
n  n 
щенні, що  M x   ,F i 0  M y  F i 0). Отже, головний век-
 i 1  i 1
тор і головний момент відносно точки О взаємно перпендику-
 
*
лярні R  M .
O
Із загальної теорії зведення довільної системи сил до ка-
нонічного вигляду відомо, що в даному випадку система сил


може бути зрівноваженою (коли R *  0 M, *  0), звестись до
  O
пари сил (коли R *  0 M, *  0 ), або — до рівнодійної (коли
  O    
*
R *  0 M, *  0 або коли R *  0 M, *  0 і R  M ). Отже, в
O O O
найбільш загальному випадку система паралельних сил зво-
диться до рівнодійної.

98