Page 87 - 6624

Енергію одиниці маси рідини називають питомою
енергією. Окремі члени рівняння Бернуллі (3.7) характери-
зують такі величини:
gz – питому енергію положення;
p p
– питому енергію тиску (причому сума gz + означає
 
питому потенціальну енергію);
u 2
– питому кінетичну енергію рідини.
2
Таким чином, з енергетичної точки зору рівняння
Бернуллі можна сформулювати так:
за усталеного руху нев'язкої нестисливої рідини вздовж
трубки течії сума питомих енергій – потенціальної енергії
(положення і тиску), а також кінетичної – є величина стала.
Інакше кажучи, рівняння (3.7) виражає собою закон
збереження механічної енергії стосовно до рідини.

3.4 Рівняння Бернуллі для елементарної струминки
нев'язкої стисливої рідини
Для стисливої рідини, у якої р  const, інтегрування
диференціального рівняння (3.6) дає вираз

dp u 2
gz     const .
 2
Газам властива невелика густина, тому при аналізі течії
стисливої рідини енергією ваги (тобто членом gz) можна
нехтувати. Тоді

dp u 2
   const . (3.8)
 2

Цей вираз можна назвати рівнянням Бернуллі для
стисливої рідини. З енергетичної точки зору член
dp
 характеризує потенціальну енергію газу з урахуванням

перетворення його внутрішньої енергії. Тому рівняння (3.8)
можна сформулювати так:

87