Page 103 - 6624

Рисунок 3.11 – Труба Вентурі
Звідси

P P ман  Р ман v 2  v 2 P v 2  v 2 
 1 2  2 1 i 2 1   1 . 
 g  g 2g  g 2g   v 2 
2 
Враховуючи умову нерозривності (3.24),
P v 2  d 4 
 2  1   4  . 
 g 2g  D 

Розв'язуючи останнє рівняння стосовно швидкості v 2,
знаходимо, що

 P 1
v  2  .
2 4
 d
1
D 4
Тепер, беручи до уваги рівняння витрати

103