Page 102 - 6624

16 Q 2  d 4 
h  1     . h
вак 2 4  4 
2 g d  D 
Відповідну зміну п'єзометричної лінії вздовж звуження
при трьох витратах (Q<Q a; Q a; Q>Q a) показано на рис. 3.10.
4
 d 
Відношення   звичайно являє собою малу величину, і
 D 
нею в першому наближенні можна нехтувати; тоді

16Q 2 v 2
h   h  2  , h
вак 2 4
2g d 2g
тобто вакуум у звуженні приблизно дорівнює швидкісному
напору в цьому перерізі без п'єзометричного напору перед
звуженням.
Викладений принцип створення вакууму шляхом
звуження труби використовується в струминних апаратах (для
води їх називають водоструминними насосами, або
гідроелеваторами, а для газів – ежекторами), які широко
застосовують у водотеплогазопостачанні і вентиляції
(відкачуванні води з підвалів і на будівельних майданчиках,
відсмоктування шкідливих газів з приміщень, повертання
конденсату в тепломережах та ін.).
Труба Вентурі. Цей пристрій служить для вимірювання
витрат рідини і являє собою дуже плавну збіжно-розбіжну
вставку, до якої підключається диференціальний манометр
(рис. 3.11). Труба Вентурі принципово не відрізняється від
звуження для створення вакууму; тільки тут звуження значно
менше.
Для виведення формули витрати застосовуємо те саме
рівняння Бернуллі, що і для звуження. Для перерізу 1–1 перед
звуженням і для перерізу 2–2 у звуженні можемо написати,
що

P v 2 P v 2
ман 1  1  ман 2  2 .
 g 2g  g 2g

102