Page 101 - 6624

4Q 4Q
v  i v  .
1 2 2 2
 D  d
P
Позначивши ман 1  h , знаходимо, що
 g

P 16Q 2  d 4 
ман
2
 h  1   . 
 g 2g 2 d 4  D 4 


Ця залежність показує, що п'єзометричний напір у
звуженні за даних діаметрів труби D, горла d і незмінному h
зменшується із збільшенням витрати Q. При деякому значенні
Q = Q a в горлі встановлюється атмосферний тиск, тобто
P
= 0.
ман 2
g 

Рисунок 3.10 – Утворення вакууму в вузькому перерізі труби
При дальшому збільшенні витрати (Q >Q a)
п'єзометричний напір стає негативним, тобто в горлі

 P 
встановлюється вакуум h   ман 2  . У цьому випадку
 вак 
  g 
попередню рівність можна записати так:

101