Page 162 - 6583

де
       



n E n     n H   n H   n  ,
       
n E   n    n H    n H n   ,


і, відповідно, використовувати його для розв’язку оберненої
задачі в розглянутій раніше постановці, але на підставі тільки
магнітоваріаційних даних.
Звернемо увагу на деяку надмірність інформації,

пов'язану з обчисленням градієнтів імпедансів   і   .
Доцільність їхнього визначення може бути зумовлена, по-
перше, необхідністю спостережень за варіаціями
горизонтальної неоднорідності електропровідності
геоелектричного розрізу в околиці точки спостережень,
важливих із погляду геодинамічних додатків (наприклад,
процесів підготовки сейсмічних подій) і, по-друге,
розробленням нових схем інверсії МТ-спостережень, що
мають підвищену роздільну здатність стосовно деталей
досліджуваного геоелектричного розрізу.
Якщо далі припустити, що характерний розмір

неоднорідності імпедансів  і  набагато менший від

характерного розміру H , то рівняння (6.10) істотно

спрощується, тому що доданки в його правій частині, що
  


містять величини   H і    H  n , можуть бути
   
відкинуті, і ми можемо скористатися усіченим варіантом

рівності (6.10) для визначення   і   :
  



i H  H     H  n   . (6.26)
n    
У цьому разі для оцінювання значень обох компонентів

комплексних векторів   і   досить лише чотирьох
вимірів компонент магнітного поля при різних поляризаціях.
Помітимо, що ці нові можливості магнітоваріаційного
зондування випливають з узагальненого рівняння імпедансів
(6.10) і не пов'язані з використанням вектора Візе–Паркінсона

162