Page 132 - 6583

  
 П   1  1 r 2  R 1 ( m ) 1   mdmmrI 1  ; (5.23)
 0 
   
R ( m )  th  mh  arth 2 mh  arth 3 
1 1  2
  1   2
(5.24)
        
 th mh   arth n1 th mh  arth n     ,
 3   n1   
 n2  n      
1
де І 1(mr) – функція Бесселя першого порядку першого
роду від аргументу mr.
Формула справедлива якщо  п  п-1, а у разі  п  п-1, у
неї замість th та arth слід підставити cth та arcth.
Вважають, що при розв’язуванні прямих і обернених
задач електричного зондування більш доцільно аналізувати не
 п , а функцію R 1(m), що характеризує властивості розрізу і не
залежить від вигляду та розмірів установки. Цю функцію
називають просторовою характеристикою середовища або
кермел-функцією.

5.2 Розв’язок прямої задачі електромагнітних
зондувань за відсутності сторонніх джерел

Задачею підрозділу є теоретичне обгрунтування
інтерпретації для одного з найважливіших методів
електрометрії – магнітотелуричного з точки зору класичних
уявлень для ідеальних шаруватих середовищ.

5.2.1 Модель Тихонова – Каньяра. Рівняння імпедансу
для двошарового середовища

Магнітотелуричне поле – це змінна частина поля, що
генерується в навколишньому просторі, у деякій частині
космічного простору – магнітосфері. Отже, зважаючи на
значну віддаль до поверхні Землі, біля самої поверхні це поле
в першому наближенні може бути представлене плоскою

132